计算电磁参考数目：ppt（相关ppt见上传资料）
计算电磁学包括有限差分法，有限元法，时域有限差分法，矩量法。
首先是有限差分法
有限差分法主要解决静态电磁场问题。它的思路是根据已知静态边值求解内部的场分布。将定解区域离散化为网格离散节点的集合，并以各离散点上的函数差商来近似该点的偏导数，根据差分方程组求解各离散点处的待求函数值，离散解。
它求解的是泊松方程(泊松方程是静态场方程，和时间无关，有源就是泊松方程，无源就是拉普拉斯方程)。泊松方程的五点差分格式。记住不同煤质上的差分格式。记住定解条件的离散化。
计算步骤:离散场域，离散化场方程，计算离散解。
前面是离散场域和离散化场方程，后面是计算离散解。
离散解可以直接法解矩阵方程，也可以用迭代法。迭代法有雅可比迭代法，高斯赛德尔迭代法和超松弛迭代法。最常用的是超松弛迭代法，他的松弛因子w常用公式要记住。
有限差分法可以想象成，一个长方形区域，已知四边的温度，求整个区域的热分布。迭代法就是从边慢慢计算靠近边的一些点最后计算完整个区域，然后再来一遍，直到出现前后两次计算结果一致(误差在一个范围内）
然后是有限元法
有限元法的本质是有限差分法和变分法的结合(变分法:把求解矩阵问题转化为求解极值问题)。有限元法求解的也是静态场问题，根据有无源(泊松方程和拉普拉斯方程)，以及三类边界条件，可以将这六类问题的求解分别对应六种极值问题。也就是说根据变分原理，能够将边值问题转化为对应的变分问题。最简单的是拉普拉斯方程和第一类边界条件。
有限元法的步骤为:
刚才是第一步
第二步场域剖分问题，有限元法通常把场域剖分为三角形(和其他剖分为矩形不同)，剖分要注意8个原则，根据这个原则，平常只用直线内插法，注意直线内插法是咋编号的
剖分之后涉及两个概念，一个叫形状函数，形状函数是个啥东西呢，它表示三角形内某一点的值和三个顶点的值之间的关系，也就是用三个顶点的值来表示三角形内任意一点的值，也叫做插值函数。由于它和单元的形状大小，插值函数等等有关，称它为形状函数。另一个叫系数矩阵k，单元的总能量(各个点的值的和可以根据插值函数用三个顶点表示出来)，这个能量和三个点的值的关系就叫单元的系数矩阵，整个区域的总能量，总泛函可以用各个顶点和整体总系数矩阵k表示，总系数矩阵是各个单元的系数矩阵相连，重合点叠加的结果。
整体泛函(求最大值)问题可以转化为泛函导数等于0的问题，因此泛函的解为kfai=0(拉普拉斯方程）或者kfai=p(泊松方程)。求解这个方程即可
求解的方法有直接法和迭代法，主要使用直接法中的高斯消去法，这是个神奇的方法，首先强加边界条件，然后顺追赶过程，然后逆追赶过程。
有限元法整个过程可以总结为:首先将边值问题转化为对应的变分问题，剖分单元并编号，然后第二步计算系数矩阵k，然后构成有限元方程，进而进行强加边界条件处理，高斯消去法解出。
hfss用的就是有限元法，优点是计算精确，缺点是计算慢的一匹
然后是fdtd
重磅推出时域有限差分法fdtd，这个课不止在电磁学里用，在热学和其他研究里应用也广的一匹。相比于计算静态场的有限元法和有限差分法，fdtd是计算时变场的。它的计算方式也很硬核。因为它的方程和fd，fem不同。fd和fem是静电场，它们麦克斯韦方程里没有时变项，因此可以简化为泊松方程或者拉普拉斯方程。只要解无时间项的泊松方程或者拉普拉斯方程就好，它们最后的解是一个静止的电场分布图，相当于一幅静态的画。但是对于fdtd解决的问题是时变场的问题，它求解的方程是麦克斯韦方程，最后的解是不同时间的电场分布，相当于一个电影，由一帧一帧构成。它的思路相当彪悍，是把电磁场在时间上和空间上都离散化(具体离散时间间隔和空间离散点选取后面说)，然后交叉半步法推进，即计算这一帧的电场，再计算下一帧的磁场，再由这个磁场计算下下一帧的电场，以此交叉推进。
离散点的选取:e选在棱上，h选在面中心。时间上:e是n时刻，h是n+1/2时刻。
要掌握麦克斯韦方程这样离散的推导方法
掌握收敛性和稳定性的定义(收敛性:离散间隔趋近于0时，解趋近准确解。稳定性:离散间隔取一定值，解和准确解之间差有界)
掌握时间空间稳定性的要求，为啥要有时间最小和空间最小要求?时间:可以理解为时间跨度太大会掉帧，空间:可以理解为网格划太大仿的不准。
空间划分:散射计算的连接边界，吸收边界和输出边界。辐射计算的输出边界和吸收边界
掌握几种吸收边界定义:mur，pml，enquist等等
例题
cst用的是fdtd，优点是算的快
最后是矩量法
矩量法
基本思想是内域积加权余量法，将连续方程化成代数方程组。
用矩量法解算子方程L(f)=g的基本步骤
1.离散化，把未知函数f表示成一组基函数的代数和形式，这样求解f就变成求每个基函数的系数an了
2.取样检验，选择一组权函数(又叫检验函数)wm，将wm取内积抽样检验，化成矩阵方程
3.矩阵求逆，得an
基函数可以分为全域基和分域基，权函数可以分为全域权，分域权和点选配。权函数和基函数相等叫伽辽金法。
全域基的优点是收敛快，缺点是难找合适的基函数。分域基的优点是简单灵活，不受未知函数约束，缺点是收敛慢
可以这样理解矩量法:当时做dda的时候，每个缝隙需要等效进行场积分，这个缝隙场积分的值就是未知函数f等效成一个磁偶极子。因为缝隙很长，用一个磁偶极子等效不精确，可以分段，用多个磁偶极子等效。每段可以看成一个门函数，求解积分就等效成求解每段门函数的系数矩阵an了，知道了an，求和就能知道f。这就是把待求量离散化。怎么抽样检验呢，已知它在波导外某个点的辐射场的值g，用这个来构建方程求解an。这儿的算子L就是格林函数。但是只有一个点不行啊，一个点只能建立一个方程，求不出n个an，所以选n个点的值建立n个方程就好了。这种选取权函数的方法叫点选配。
标签：方程,函数,求解,矩阵,离散,吐血,计算,整理,电磁 来源： https://blog.csdn.net/weixin_42882464/article/details/122530456
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